Le trasformazioni che avvengono a contatto con sorgenti di calore sono isoterme. Quindi il calore assorbito deve essere calcolato con la formula del calore per le isoterme (gas perfetti): $Q=nR\mathrm{T<sub>o</sub>}\cdot ln\left(\frac{V}{V_0}\right)=P_0{V}_0\cdot ln\left(\frac{V}{V_0}\right)\to ln\left(\frac{V}{V_0}\right)=\frac{Q}{P_0{V}_0}\to \frac{V}{V_0}=e^{\frac{Q}{P_0{V}_0}}\to V=V_0{e}^{\frac{Q}{P_0{V}_0}}=30\cdot e^{\frac{4186}{30\cdot 10^{-3}100000}}\simeq 121l$ Poichè la macchina è reversibile e lavora fra due temperature il rendimento è calcolabile con il II teorema di Carnot: $\eta =1-\frac{{T }_1}{{T }_0}$ . (Conviene calcolarsi $T_0=\frac{P_0{V}_0}{nR}=\frac{100000\cdot 30\cdot 10^{-3}}{1\cdot 8.314}\simeq 361°K$) Ma la definizione di rendimento è lavoro su calore assorbito: $\eta =\frac{W}{{Q }_{\mathrm{} }}$; da cui eguagliando: $1-\frac{T_1}{T_0}=\frac{W}{{Q }_{\mathrm{}}}\to W={Q }_{\mathrm{}}\cdot \left(1-\frac{T_1}{T_0}\right)=4186\cdot \left(1-\frac{327}{361}\right)\simeq 394J$ . La macchina reversibile non fa variare l'entropia dell'universo. Anche la prima trasformazione è reversibile. L'unica trasformazione non reversibile è la trasformazione di lavoro in calore ceduto alla sorgente a temperatura T1. In questo caso: $▵S=\frac{Q}{T_1}=\frac{4186}{327}\simeq 12.8J/°K$